交流電路都是由電阻R，電感L和電容C相互間的組合構(gòu)成的。R，L和C這些電路基本要素被稱(chēng)為電路參數(shù)。研究交流電路，需要分開(kāi)考慮各個(gè)參數(shù)對(duì)電路的影響。
一、純電阻電路
純電阻電路的電感很小，因此在一般頻率下，電路中的感抗相對(duì)阻抗可以忽略不計(jì)。在純電阻電路中，所有外加電壓全部落在電阻上，被電阻消耗掉。純電阻電路也被稱(chēng)為零電感電路。
（圖一）
從瞬時(shí)外加電壓和瞬時(shí)生成電流表達(dá)式，可以證明：在純電阻電路中，外加電壓與生成電流同相位。
（圖二）
觀察圖二，純電阻電路的功率曲線（Power）一直為正，即純電阻電路中功率不為零。這是因?yàn)樗矔r(shí)電壓值與瞬時(shí)電流值總是同時(shí)為正，同時(shí)為負(fù)，導(dǎo)致它們的積總為正。其中，功率曲線的頻率是電壓、電流曲線的兩倍。
純電阻電路的功率因子cosφ=1。
二、純電感電路
一個(gè)純電感線圈定義為沒(méi)有歐姆電阻，因此該線圈也就不存在熱量損耗([公式] )。實(shí)際上我們無(wú)法得到一個(gè)純電感，平常的電感線圈是因?yàn)閷?dǎo)線直徑足夠大，使得線圈的歐姆電阻小得可以忽略不計(jì)，但實(shí)際上電阻還是有的。
由于線圈的自感特性，當(dāng)一個(gè)交流電壓施加在一個(gè)純電感電路時(shí)，線圈都會(huì)相應(yīng)產(chǎn)生一個(gè)反向電動(dòng)勢(shì)。這個(gè)反向電動(dòng)勢(shì)總是阻礙流經(jīng)線圈的電流的變化（上升或下降）。由于電路中沒(méi)有電阻，不存在電壓降，因此外加電壓僅僅用于平衡線圈產(chǎn)生的自感電動(dòng)勢(shì)。
（圖三）
從瞬時(shí)外加電壓和瞬時(shí)生成電流的表達(dá)式，可以看出，在純電感電路中，生成電流比外加電壓滯后π/2個(gè)相位。
（圖四）
觀察圖四中的功率曲線（Power）,其位于θ軸上下部分是一樣的，因此在半周期內(nèi)，純電感電路平均功率為0。
在純電感電路第一個(gè)1/4周期內(nèi)，電源提供的能量（或功率）被存儲(chǔ)在線圈周?chē)拇艌?chǎng)內(nèi)。緊接著在下一個(gè)1/4周期，磁場(chǎng)消失，存儲(chǔ)在磁場(chǎng)中的能量回到電源。所以在純電感電路中沒(méi)有消耗能量（或功率）。
感抗
在電路中，電感對(duì)交流電流產(chǎn)生的阻礙作用被稱(chēng)為感抗。感抗是所有電感器的一個(gè)特性，符號(hào)是XL。
XL=ωL = 2πfL 歐姆
其中，f是頻率（Hz），L是電感（H）。
感抗的單位是歐姆。一個(gè)電感器的感抗與外加電壓頻率成線性正比。
三、純電容電路
當(dāng)一個(gè)交流電壓施加在一個(gè)純電容電路時(shí)，交流電源先是在一個(gè)方向給電容器充電，接著在另一個(gè)方向給電容器充電。
（圖五）
從瞬時(shí)外加電壓和瞬時(shí)生成電流表達(dá)式，可以看出，在純電容電路中，生成電流比外加電壓領(lǐng)先π/2相位。
（圖六）
觀察圖六中的功率曲線（Power）,其位于θ軸上下部分是一樣的，因此在半周期內(nèi)，純電容電路平均功率為0。
在純電容電路第一個(gè)1/4周期內(nèi)，電源提供的能量（或功率）被存儲(chǔ)在電容器兩端夾板的電場(chǎng)內(nèi)。緊接著在下一個(gè)1/4周期，電場(chǎng)消失，存儲(chǔ)在電場(chǎng)中的能量回到電源。這個(gè)過(guò)程在外加交流電壓每個(gè)交替中重復(fù)出現(xiàn)，所以在純電容電路中沒(méi)有消耗能量（或功率）。
容抗
電容器的電容對(duì)交流電流的阻礙作用被稱(chēng)為容抗。容抗是所有電容器的一個(gè)特性，符號(hào)為Xc。
Xc=1/（ωC）=1/（2πfC）歐姆
其中，f是頻率（Hz），C是電容（F）。
容抗的單位是歐姆。
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